MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE CAMPOS.
MECÃNICA GRACELI GERAL - QTDRC.
equação Graceli dimensional relativista tensorial quântica de campos G* = = [ / IFF ] G* = / G / .= / [DR] = .= + = G+ G* = = [ ] ω , , / T] / c [ [x,t] ] = |
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Teoria | Interação | mediador | Magnitude relativa | Comportamento | Faixa |
---|---|---|---|---|---|
Cromodinâmica | Força nuclear forte | Glúon | 1041 | 1/r7 | 1,4 × 10-15 m |
Eletrodinâmica | Força eletromagnética | Fóton | 1039 | 1/r2 | infinito |
Flavordinâmica | Força nuclear fraca | Bósons W e Z | 1029 | 1/r5 até 1/r7 | 10-18 m |
Geometrodinâmica | Força gravitacional | gráviton | 10 | 1/r2 | infinito |
G* = OPERADOR DE DIMENSÕES DE GRACELI.
DIMENSÕES DE GRACELI SÃO TODA FORMA DE TENSORES, ESTRUTURAS, ENERGIAS, ACOPLAMENTOS, , INTERAÇÕES DE CAMPOS E ENERGIAS, DISTRIBUIÇÕES ELETRÔNICAS, ESTADOS FÍSICOS, ESTADOS QUÂNTICOS, ESTADOS FÍSICOS DE ENERGIAS DE GRACELI, E OUTROS.
/
/ G* = = [ ] ω , , .=
MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE INTERAÇÕES DE CAMPOS. EM ;
MECÂNICA GRACELI REPRESENTADA POR TRANSFORMADA.
dd = dd [G] = DERIVADA DE DIMENSÕES DE GRACELI.
- [ /. ] [ [
G { f [dd]} ´[d] G* . / f [d] G* dd [G]
O ESTADO QÂNTICO DE GRACELI
- [ /. ] [ [ ]
G { f [dd]} ´[d] G* . / f [d] G* dd [G]
- [ /. ] [ [.]
G { f [dd]} ´[d] G* . / f [d] G* dd [G]
O ESTADO QÂNTICO DE GRACELI
- [ /. ] [ [ ].]
G { f [dd]} ´[d] G* . / f [d] G* dd [G]
- [ /. ] [ [.]
G { f [dd]} ´[d] G* . / f [d] G* dd [G]
O ESTADO QÂNTICO DE GRACELI
- [ /. ] [ [ ].]
G { f [dd]} ´[d] G* . / f [d] G* dd [G]
A interpretação física da função de onda depende do contexto. Veja alguns exemplos a seguir:
- Uma partícula em uma dimensão espacial
A função de onda espacial associada a uma partícula em uma dimensão é uma função complexa definida no conjunto dos números reais.
Interpretação estatística de Born
Na interpretação de Max Born, o quadrado da função de onda, , é interpretado como a densidade de probabilidade de encontrar a partícula na posição x em determinado tempo t [8], por isso, a probabilidade de a medição da posição da partícula dar um valor no intervalo é
- .
Isto leva à condição de normalização
- .
já que a medição da posição de uma partícula deve resultar em um número real.
Esse pensamento sendo associado com a Interpretação de Copenhague que foi feita pelo próprio Niels Bohr e Werner Heisenberg, define que não é possível determinar exatamente a posição da partícula, é possível somente determinar a probabilidade estatística, sendo assim, neste caso é entendida como um dado considerado inquestionável já que "Não faz sentido especular para além daquilo que pode ser medido".[9]
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